-
△E效应
铁磁材料在磁场的作用下由于产生形变而使导磁率和应力状态均发生变化，因而材料的杨氏模量就不再是常数，而是由下式次定由于有 △E效应，对于磁致伸缩换能器來说，当激励磁场的大小不同时，其阻抗和频率将发生变化．对于1/2 波长的长棒形磁致伸缩换能器，若杨氏模量的变化为△E，则频率变为式中！l是换能器的长度，ρ为换能器材料的密度．由于材料杨氏模量的变化是比较小的，所以换能器的频率偏移通常
2022-06-10 09:08:14 -
正向磁致伸缩效应一焦耳效应
在恒定的极化磁场和交变的磁场强度的共同作用下，依据磁致伸缩效应，磁致伸缩材料就有相应的交变磁致伸缩应力和应变．当恒定的极化磁场强度远大于外加的交变磁场强度时，材料的应变与外加的交变磁场强度成正比，根据弹性力学中的胡克定律，可得以下关系T=σB式中T、B分别是磁致伸缩换能器的应力和外加交变磁场。σ=Eβ为磁致伸缩应力常数，E为材料的杨氏模量，β为磁致伸缩材料的磁致伸缩应变常
2022-05-26 08:07:07 -
磁致伸缩效应
与压电超声换能器一样，磁致伸绡换能器是利用磁致伸缩效应来实现机电转换的。磁致伸缩效应可以通过因 3.2加以说明，图中一个铁磁材料棒和一个线圈组成了简单的回路。当电沆沆过线圈时，在磁性材料棒中产生磁场，并使磁棒磁化。根据磁学原理，磁棒中将产生一定的应力和应变．这一过程是可逆的，即当在磁化了的磁棒两端施加应力或应变时磁棒的磁化状态将发生变化，从而在线圈中产生电压从表面上看，磁致伸缩效应和压电效应是类似
2021-12-24 15:49:20 -
磁致伸缩材料
有些磁性材料具有一些特殊的性能，当把它们放入磁场中时，便产生应力或应变；或者当受到外界应力或应变时，在其中会产生磁场，具有这种特性的材料就称为磁致伸缩材料。在功率超声领域，常用的磁致伸缩材料有纯镍，铝铁合金，铁钴钒合金以及铁钴合金等。铁氧体材料也是磁致伸缩材料，它属于陶瓷材料类，其性质随陶瓷混合物的成分而定。铁氟体类磁致伸缩材料的最大特点是具有很高的电阳率，因此涡流损耗我小，另外，一些金属或合金也
2021-12-22 15:47:35 -
磁致伸缩超声换能器
除了压电超声换能器以外，在功率超声和水声领域，磁致伸缩换能器也是应用较多的一种大功率换能器，特别合适在适度高的频率范围内产生高强度超声，尽管在许多领域，磁致伸缩换能器已被压电换能器所取代，然而由于磁致伸缩换能器具有结构简单，耐机械冲击和电冲击能力强，因此在一些环境比较恶劣的情况下，其仍有一定的应用空间。磁致伸缩换能器是基于某些铁磁材料及铁氧体陶瓷材料所具有的磁致伸缩效应而制成的一种机声转换器件，传
2021-12-17 10:10:55 -
压电陶瓷振子的克里姆霍尔兹等效电路
此类等效电路是由克里姆霍尔兹等人在梅森等效电路的基础上提出的。沿厚度方向极化的压电陶瓷薄片做厚度振动时的克里姆霍尔兹等效电路见图2.16所示，在此类等效电路中，压电陶瓷晶片的电特性用集中参数来表示，而力学部分的特性则用传输线方式表示，这样，当压电陶瓷元件两端面附加有电极层，匹配层以及粘结层等多层结构时，在等效电路上，可把这些附加层也作为声学传输线与陶瓷元件的传输线依次连接起来，并运用声学传输线的理
2021-12-15 10:21:03 -
压电陶瓷振子的梅森等效电路
1948年，梅森(M.P.Mason)通过压电方程、波动方程以及力学边界条推导出联系压电振子端面上的力学量与电学量之间的数学关系式，并据此得了一个描述压电振子机电特性的六端等效网络.由于其广泛的实用性和简明的里意义，梅森等效电路至今仍在广泛应用。图215是一个沿厚度方向极化的陶瓷薄片做厚度振动时的梅森等效电路.图中各个量的物理意义可参见有关
2021-12-13 11:27:03 -
压电陶瓷振子的等效电阻R1≠0的情况
压电陶瓷振子的等效电阻R1≠0的情况当压电陶瓷振子的机械损耗不等于零时，振子的等效电阻 R1 也不等于零.在此情况下，压电陶瓷振子的等效电路中阻抗与频率的关系比较复杂.由于机械损耗的影响，最大导纳频率、谐振频率和串联谐振频率不再相等，最小导纳频率、反谐振频率和并联谐振频率也不再相等。它们之间的关系为 ≈) ≈) ≈) ≈)其中M==称为压电陶瓷振子的优值；是
2021-12-08 15:31:40